對簡化了的、支承在剛性支承上的單盤形復(fù)盛空壓機(jī)模型，其臨界轉(zhuǎn)速可近似地用下式 表示：
于是，在這個非常簡化的模型中，復(fù)盛空壓機(jī)固有頻率或臨界轉(zhuǎn)速將與軸的直徑平方值成正比， (即復(fù)盛空壓機(jī)臨界轉(zhuǎn)速將按軸徑增加數(shù)的平方增加)，與重量的平方根和長度的2/3次方成反比。 這個近似式可用具有下列特性的試驗(yàn)復(fù)盛空壓機(jī)進(jìn)行計(jì)算的例子來說明。
復(fù)盛空壓機(jī)軸承中心到復(fù)盛空壓機(jī)軸承中心之間的距離 安裝在中心的單質(zhì)量塊的重量。
上述例子中的復(fù)盛空壓機(jī)升速和再從最大工作速度降速所得到的幅值和相位對轉(zhuǎn) 速的響應(yīng)曲線圖。振幅的峰值和90"的相移顯示臨界轉(zhuǎn)速值出現(xiàn)在3700 r/min附近。
因動態(tài)系統(tǒng)的另一個性能是阻尼，它影響著一個物體或構(gòu)件在其固有頻率處的響應(yīng)。 流體會對運(yùn)動產(chǎn)生阻力，這樣形成的阻尼對固有頻率所在位置只有很小的影響。
然而，對共報(bào)處的幅頻響應(yīng)和相頻響應(yīng)卻有較大的影響。
回顧一下，當(dāng)敲擊的音叉進(jìn)入共振時(shí)，它的響應(yīng)曲線就聳起來; 然后，當(dāng)微勵頻率 進(jìn)到高于固有頻率時(shí)，晌應(yīng)曲線又降了下來。
如果觀測者能測量激勵與響應(yīng)之間的相位 角，那么，當(dāng)激勵頻率增加到通過共振頻率，相位角中將有180"變化，幅頻響應(yīng)和 相頻響應(yīng)如圖2-9所示。
當(dāng)系統(tǒng)加入阻尼時(shí)，如倒置音叉并將其浸入非常粘稠的液體里,響應(yīng)的峰值就減小。 相位變化就展寬。
使共振處振幅不增大的阻尼是系統(tǒng)的臨界阻尼。臨界阻尼對 相位變化的效應(yīng)亦是顯而易見的,當(dāng)增加阻尼時(shí)，在較大的顏率范圍內(nèi),相移以緩慢的 速率變化。
按圖2-9,不言而喻，阻尼是能限制共振處振幅的唯一因素。沒有阻尼.共撲處的 振幅會增到無窮大。因此，我們應(yīng)限制在低于系統(tǒng)固有頻率處運(yùn)行。當(dāng)然，認(rèn)為訂阻尼 便可越過臨界轉(zhuǎn)速，也是不切實(shí)際的。
曾有過這種情況: 處在臨界轉(zhuǎn)速的復(fù)盛空壓機(jī)系統(tǒng)，由 于阻尼損失或突然減少，造成了毀壞性的事故。
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